# Medida de la velocidad del sonido con el tubo de Quincke

#  | ## Movimiento ondulatorio

    Interferencia y
    difracción
    Tubo de Quincke
    Interferencia de las
    ondas producidas
    por dos fuentes (I)
    Interferencia de las
    ondas producidas
    por dos fuentes (II)
    Interferencia de la
    ondas producidas
    por varias fuentes
    Difracción producida
    por una rendija
    Interferencia más
    difracción
    Difracción abertura
    rectangular y circular
    Difracción de Fresnel
|  | Interferencia de dos pulsos Medida de la velocidad del sonido con el tubo de Quincke
Una de las características esenciales del movimiento ondulatorio es el fenómeno de la interferencia. En esta página, se introduce la interferencia mediante un experimento simulado (el tubo de Quincke), que sirve para medir la velocidad del sonido. ## Interferencia de dos pulsos El applet que se muestra la interferencia de dos pulsos iguales: uno que viaja de izquierda a derecha f(x-v·t) y otro que viaja de derecha a izquierda f(x+v·t), donde v es la velocidad de propagación que se ha fijado en v=1 ### Actividades Se activa el botón de radio titulado: Pulsos del mismo signo Pulsos de signo contrario Se pulsa el botón titulado Empieza Se observa el movimiento de los dos pulsos (rojo y azul) en la parte superior del applet y el resultado de la superposición en la parte inferior.

## ## Medida de la velocidad del sonido. El tubo de Quincke El dispositivo consta de dos tubos en forma de U, uno fijo de diámetro interno de 1 a 3 cm, y otro corredizo, cuyo diámetro interior es igual al diámetro exterior del tubo fijo. El sonido emitido por un altavoz, conectado a un generador de funciones de frecuencia variable, viaja por dos caminos diferentes: por el brazo derecho y por el brazo izquierdo. El micrófono capta la superposición de ambas ondas y su señal eléctrica generada se analiza con un osciloscopio. Las ecuaciones de las ondas armónicas que viajan por el camino izquierdo y por el camino derecho son, respectivamente Ψ1=Ψ0·senk(x-vt) Ψ2=Ψ0·senk(x-vt) Donde k es el número de onda k=2π/λ, λ es la longitud de onda λ=v/f, v es la velocidad de propagación del sonido en el aire en condiciones normales, alrededor de 340 m/s y f la frecuencia del sonido emitido. Desde el altavoz al micrófono, el sonido recorre por el lado izquierdo, un camino de longitud x1 y por el lado derecho, un camino de longitud x2. En la posición del micrófono, tendremos la composición de dos MAS de la misma dirección y frecuencia Ψ1=Ψ0·senk(x1-vt)=Ψ0·sen(kx1-ωt) Ψ2=Ψ0·senk(x2-vt)=Ψ0·sen(kx2-ωt) Los dos MAS están en fase, cuando la diferencia de fase kx2-kx1 es un múltiplo entero de 2π. La amplitud del MAS resultante es máxima 2Ψ0 Los dos MAS están en oposición de fase, cuando la diferencia de fase kx2-kx1 es un múltiplo impar de π. La amplitud del MAS resultante es mínima, cero. Supongamos que cuando el brazo corredizo está en la posición 0 de la regla, la longitud de ambos caminos es la misma x1=x2. La amplitud del MAS resultante es máxima 2Ψ0, la intensidad del sonido, proporcional al cuadrado de la amplitud será también máxima. El brazo deslizante se desplaza d, la longitud del camino izquierdo no cambia x1, pero la longitud del camino derecho aumenta en 2d. x2=x1+2d Para que los dos MAS en la posición del micrófono estén en fase se tiene que cumplir que 2d=nλ n=0, corresponde al origen, n=1 a la posición del primer máximo, n=2 al segundo máximo, etc. Si vamos moviendo el brazo corredizo del dispositivo, observaremos que las posiciones de los máximos de la intensidad del sonido (en rojo en la figura inferior) están separados en la regla por media longitud de onda, λ/2 Para que los dos MAS en la posición del micrófono estén en oposición de fase se tiene que cumplir que 2d=(n+½)λ n=0, corresponde al primer mínimo, n=1 a la posición del segundo mínimo, etc. Si vamos moviendo el brazo corredizo del dispositivo incrementando d, observaremos que las posiciones de los mínimos de intensidad del sonido (en azulen la figura) están separados en la regla por media longitud de onda, λ/2 Midiendo la longitud de onda λ en la regla, y conocida la frecuencia f del sonido emitido por el altavoz, determinamos la velocidad del sonido v.
v=λ·f
### Actividades El applet muestra el funcionamiento de un tubo de Quincke. En la parte inferior, el movimiento de un pequeño émbolo representa las oscilaciones de la membrana del altavoz. El sonido se propaga por el lado izquierdo y por el derecho, hasta llegar a la posición del micrófono, en la parte superior del applet, representado por un pequeño émbolo, cuya oscilación es el resultado de la composición de dos MAS de la misma dirección y frecuencia. En la parte central del applet, se representa el movimiento ondulatorio armónico que viaja hasta la posición del micrófono por el camino izquierdo (en color rojo) y por el camino derecho (en color azul). Cuando se propagan un movimiento ondulatorio armónico en un medio (aire) las moléculas vibran. Los puntos de color rojo y azul en los tubos, representan estas moléculas. Se introduce La frecuencia f en Hz, actuando en la barra de desplazamiento titulada Frecuencia La velocidad del sonido en el aire en condiciones normales de presión y temperatura, se ha fijado en v=340 m/s Se pulsa el botón titulado Inicio Se desplaza el brazo deslizante, arrastrando con el puntero del ratón el círculo de color rojo, situado en la regla (parte inferior derecha del applet) Se pulsa el botón titulado Empieza Observamos las oscilaciones del émbolo en la parte superior del applet, que representa el micrófono, cuando su amplitud es máxima, o cuando los dos MAS están en fase (en el centro del applet), anotamos la posición del brazo deslizante (en cm) en la regla. Comprobaremos que la distancia entre dos máximos consecutivos es media longitud de onda, λ/2.

Mover con el puntero del ratón el círculo de color rojo