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Solido zurruna |
Solido zurrunaren higidura orokorra
Kutxa bat malda inklinatuan Gurpil oszilatzailea Disko batek biratu eta irristatu Disko bat indar konstante baten eraginpean Partikula bat eraztun birakor baten ertzean Gurpil bat zikloide baten gainean Kurba zikloidalak Gurpil karratua
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Esferaren higiduraren ekuazioak | |
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Orri honetan aztertzen da, esfera bat nola mugitzen den plataforma birakor baten gainean. Esferak errodatu egiten du irristatu barik. Badago beste ariketa bat elektromagnetismoan, kasu honekin erlazio handia duena: partikula kargatu baten higidura orokorra aldi berean bi eremu jasaten ari denean, E eremu elektrikoa eta B eremu magnetikoa, biak uniformeak eta elkarren perpendikularrak.
Plataforma horizontala bada, esferak orbita zirkularra deskribatzen du, eta bere abiadura angeluarra ateratzen da, plataformarena bider bi zazpiren. Plataforma inklinatzen bada, orduan bi higidura-mota gehitzen dira: batetik higidura zirkularra eta bestetik higidura zuzena eta abiadura konstanteaz (baina ez maldaren norabide berean). Abiadura konstante horri deriba-abiadura deritzo. Esferaren higidura-ekuazioakEsferaren higidura deskribatzeko koka dezagun Y ardatza plano inklinatuaren gainean eta X ardatza berarekiko perpendikular. Para describir el movimiento de la esfera situamos el eje Y a lo largo de la plataforma inclinada un ángulo α y el eje X perpendicular al mismo
La esfera parte de la posición x0, y0 con velocidad V0, cuyas componentes son V0x=V0·cosφ, V0y=V0·senφ, rodando sin deslizar sobre la plataforma Descomponemos el movimiento de la esfera de masa m y radio R en el plano, en dos movimientos.
Las componentes de la velocidad del punto de contacto P de la esfera con la plataforma son: vx=Vx-ωy·R Si el punto de contacto P dista r del eje de rotación de la plataforma que gira con velocidad angular W. Las componentes de la velocidad del punto P vx=-W·r·senθ=-W·y Para que la esfera ruede sin deslizar, el punto de contacto P debe de estar en reposo respecto de la plataforma. Se cumplirá por tanto, -W·y=Vx-ωy·R Las fuerzas sobre la esfera son:
Como vemos en la figura, la componente Fx de la fuerza de rozamiento se opone al movimiento de traslación del c.m. y favorece el movimiento de rotación La componente Fy y la componente mg·senα se opone al movimiento de traslación del c.m. y la primera, al movimiento de rotación Ecuación del movimiento del centro de masas
Ecuación de la dinámica de rotación Para una esfera la fórmula del momento de inercia es Ic=2mR2/5 Eliminamos las dos componentes desconocidas de la fuerza de rozamiento Fx, y Fy en las ecuaciones del movimiento.
Derivamos respecto del tiempo las ecuaciones (1)
Eliminamos las derivadas de las componentes de la velocidad angular dωx/dt, y dωy/dt, y obtenemos las ecuaciones diferenciales del movimiento del c.m. de la esfera.
Trayectoria del c.m. de la esferaTenemos que resolver un sistema de dos ecuaciones diferenciales acopladas. Para desacoplarlas, despejamos Vy de la primera ecuación y la introducimos en la segunda.
La solución de esta ecuación diferencial (similar a la de un MAS) es de la forma Vx=Acos(k·t)+B·sen(k·t)+c donde k=2W/7 Introduciendo Vx en la ecuación diferencial, obtenemos la solución particular c de la ecuación diferencial de segundo orden.
A partir de la expresión de Vx, obtenemos la componente Vy de la velocidad del c.m.
Las constantes A y B se determinan a partir de las condiciones iniciales. En el instante t=0, las componentes de la velocidad del c.m. son (V0x, V0y).
Podemos escribir estas ecuaciones de forma general definiendo dos variables, cuyo significado veremos más adelante.
Vx=(V0x-Vd)·cos(ωct)-V0y·sen(ωc·t)+Vd Sabiendo que en el instante t=0, la posición del centro de la esfera es (x0, y0), calculamos la abscisa x del centro de la esfera integrando la expresión de la velocidad Vx en función del tiempo. Se hace lo mismo para la ordenada y.
Podemos escribir de forma alternativa esta ecuación de la forma
Elevando al cuadrado y sumando
Se trata de la ecuación de una circunferencia centrada en el punto (a, b) y de radio Rc (x-a)2+(y-b)2=Rc2 donde
El centro se mueve a lo largo del eje X (no a lo largo del plano inclinado) con velocidad Vd., que se denomina velocidad de deriva.
Ejemplo
Casos particularesCuando la plataforma está horizontal α=0
Si la plataforma está horizontal α=0, y Vd=0 La circunferencia está centrada en el punto fijo
La esfera describe una circunferencia alrededor de un centro que no coincide con el eje de rotación de la plataforma. El tiempo que tarda en dar una vuelta completa es
7/2 veces el tiempo que precisa la plataforma en dar una vuelta completa. Así pues, ωc es la frecuencia angular de la esfera en su movimiento orbital sobre la plataforma giratoria. Como la esfera rueda sin deslizar, no se deberá confundir ωc con la velocidad angular de rotación de la esfera alrededor de su propio eje Ejemplo:
Cuando la esfera parte del reposoV0x=V0y=0 desde el origen x0=0, y0=0
que son las ecuaciones de una cicloide
Ejemplo:
Movimiento rectilíneoSi V0y=0, y V0x=Vd. x=x0+Vd·t La esfera se mueve horizontalmente a lo largo del eje X (no a lo largo del plano inclinado) con velocidad constante.
Ejemplo:
ActividadesSe introduce
Se pulsa el botón titulado Empieza Se observa el movimiento de la esfera sobre la plataforma horizontal a inclinada. |
Sambles J. R., Preist T. W., Lang S. R., Toms R. P. A rolling sphere on a tilted rotating turntable. Phys. Educ. 18, (1983), pp. 234-239
Esfera bat
plataforma birakor
batean
