Fuerza de rozamiento en un plano inclinado

prev.gif (1231 bytes)home.gif (1232 bytes)next.gif (1211 bytes)

Dinámica

 

Fuerza de rozamiento
El rozamiento por
deslizamiento
Medida del coeficiente
cinético (I)
Medida del coeficiente
cinético (II)
Medida del coeficiente
cinético (III)
marca.gif (847 bytes)Fuerza de rozamiento 
 en un plano inclinado
El mejor ángulo para
arrastrar un bloque
Medida del coeficiente
estático
Barra apoyada en dos
puntos móviles.
Placa apoyada en dos
rodillos que giran.
Dos bloques
superpuestos
Descripción

Ejemplos

Actividades

Referencias

 

En esta página analizamos detalladamente un problema muy común en un curso de Física cuya solución no se suele presentar de forma completa.

Un bloque de masa m1 se sitúa sobre un plano inclinado de ángulo θ. El bloque está conectado a otro bloque de masa m2 que cuelga de su otro extremo mediante una cuerda inextensible que pasa por una polea ideal (de rozamiento y momento de inercia despreciables). Sabiendo que el coeficiente de rozamiento entre el bloque de masa m1 y el plano inclinado es μ, estudiar el movimiento del sistema.

 

Por razón de simplicidad, supondremos que los coeficientes de rozamiento estático y cinético tienen el mismo valor μ.

 

Descripción

Tenemos analizar dos posibles situaciones

  1. Cuando el bloque de masa m1 está en movimiento
  2. Cuando el bloque de masa m1 está en reposo sobre el plano inclinado

Para dibujar de forma correcta el sentido de la fuerza de rozamiento, se ha de tener en cuenta que:

  • Cuando el bloque desliza, la fuerza de rozamiento es siempre de sentido contrario al vector velocidad.
  • Si el bloque de masa m1 está en reposo, la fuerza de rozamiento es de sentido contrario a la resultante de las otras fuerzas que actúan sobre el bloque.

 

1.      El bloque de masa m1 desliza sobre el plano inclinado

  • Movimiento del bloque a lo largo del plano, hacia arriba

La ecuación del movimiento del bloque que cuelga de masa m2 es  
m2g-T=m2a

La ecuación del movimiento del bloque de masa m1 que desliza hacia arriba es
T-m1
senθ-Fr=m1a

La reacción del plano vale N-m1g·cosθ=0
y la fuerza de rozamiento Fr=μ·N

 Despejamos la aceleración a

 

  • Movimiento del bloque a lo largo del plano, hacia abajo

La fuerza de rozamiento cambia de sentido. Cambiamos el signo la fuerza de rozamiento en la fórmula de la aceleración

Alternativamente, podemos volver a plantear las ecuaciones del movimiento a partir del esquema de la figura.

 

  1. El bloque de masa m1 está en reposo sobre el plano inclinado

En este caso la tensión de la cuerda es igual al peso T=m2g

La fuerza de rozamiento se opone a la resultante de las otras dos fuerzas opuestas:

  • la tensión de la cuerda m2g
  • la componente del peso m1gsenθ
     
La componente del peso es menor que la tensión de la cuerda, la fuerza de rozamiento se opone a que el cuerpo se mueva a lo largo del plano inclinado hacia arriba.

Si m2g> m1gsenθ    entonces  m2g- m1gsenθ-Fr=0    (1)

La componente del peso es mayor que la tensión de la cuerda, la fuerza de rozamiento se opone a que el cuerpo se mueva hacia abajo. 

Si m2g< m1gsenθ    entonces  m2g-m1gsenθ+Fr=0    (2)

La fuerza de rozamiento es nula para el ángulo θ que cumple que m2g=m1gsenθ. 

  1. Cuando el bloque de masa m1 empieza a deslizar a lo largo del plano

Variando el ángulo de inclinación θ del plano inclinado llega un momento en el que el bloque empieza a deslizar, en ese momento la fuerza de rozamiento alcanza su valor máximo
Fr=μN= μm1g
cosθ

Vamos  a determinar el o los ángulos de plano inclinado para los cuales el bloque de masa m1 va a empezar a deslizar a lo largo de dicho plano 

Llamando m=m2/m1, la ecuación de equilibrio de fuerzas (1) se escribe 

m-senθ- μcosθ=0

Teniendo en cuenta que cos2θ=1-sen2θ. Despejando cosθ y elevando al cuadrado, nos queda la ecuación de segundo grado en senθ.

(1+μ2)sen2θ-2msenθ+(m2-μ2)=0

La misma ecuación de segundo grado se obtiene a partir de la ecuación de equilibrio de fuerzas (2)

La ecuación de segundo grado tiene dos raíces reales siempre que el discriminante sea positivo
1-m2+μ20.

Para que las dos raíces reales sean positivas se tiene que cumplir que la raíz más pequeña sea positiva, esto es

Elevando al cuadrado ambos miembros, obtenemos la desigualdad equivalente
m≥ μ

  • El discriminante es siempre positivo para m<1 es decir, para m2<m1

  • En cambio, si m>1, es decir, si m2>m1 las raíces reales existen si μ2≥m2-1

 

Ejemplos

  1. m=0.6 y μ=0.4

La fuerza de rozamiento es nula para el ángulo m=senθ, es decir, para θ=36.9º.

Al resolver la ecuación de segundo grado, se obtienen dos ángulos θ1=12.05 y θ2=55.66

El ángulo θ1 cumple la ecuación de equilibrio (2)
m
-senθ+μcosθ=0

El ángulo θ2 cumple la ecuación de equilibrio (1)
m
-senθ- μcosθ=0

Así pues, en el intervalo angular entre θ1 =12.05º a θ2=55.66º el bloque de masa m1 está en reposo sobre el plano inclinado.

 
  • θ<θ1

Para todos los ángulos θ del plano inclinado menores que θ1 se cumple que  m2g>m1gsenθ o bien, que  m>senθ  y el bloque desliza a lo largo del plano inclinado hacia arriba a>0. Por ejemplo, cuando θ=10º

  • θ>θ2

Para todos los ángulos θ del plano inclinado mayores que θ2, se cumple que  m2g<m1gsenθ o bien, que  m<senθ  y el bloque desliza  a lo largo del plano inclinado hacia abajo a<0. Por ejemplo, cuando θ=70º

  1. m=1.1 y μ=0.6

El discriminante de la ecuación de segundo grado es positivo ya que se cumple que μ2≥m2-1

Se obtienen dos ángulos θ1=39.64 y θ2=78.43

Como m>senθ  para todos los ángulos de inclinación θ ambas soluciones cumplen la primera ecuación de equilibrio (1) m-senθ- μcosθ=0

Así pues, en el intervalo angular entre θ1 =39.64º a θ2=78.43º el bloque de masa m1 está en reposo sobre el plano inclinado.

 
  • θ<θ1

Para todos los ángulos θ del plano inclinado menores que θ1 el bloque desliza  a lo largo del plano inclinado hacia arriba a>0. Por ejemplo, cuando θ=30º

  • θ>θ2

Para todos los ángulos θ del plano inclinado mayores que θ2 el bloque desliza a lo largo del plano inclinado hacia arriba a>0. Por ejemplo, cuando θ=80º 

a=0.05 m/s2

 

  1. m=1.2 y μ=0.6

No existen raíces reales, el discriminante de la ecuación de segundo grado es negativo ya que no se cumple que μ2≥m2-1

El bloque desliza a lo largo del plano inclinado hacia arriba para cualquier ángulo θ. Por ejemplo, cuando θ=30º 

a=0.80 m/s2

 

Actividades

Se introduce 

  • La masa m2 del bloque, en el control de edición titulado Masa bloque
  • El coeficiente de rozamiento μ, en el control de edición titulado Coef. rozamiento
  • La masa m1 del bloque que está sobre el plano inclinado se ha fijado en 1 kg.

Se pulsa el botón titulado Nuevo

Cada vez que se cambia

  • El ángulo θ del plano inclinado, se introduce un valor en el control de edición titulado Ángulo y se pulsa Enter o Retorno, o se actúa sobre la barra de desplazamiento.

Se pulsa el botón titulado Empieza

En la parte izquierda del applet, observamos la representación gráfica de la aceleración del bloque en función del ángulo de inclinación del plano inclinado θ.

Un punto de color rojo sobre la curva azul, indica el valor del ángulo θ y de la aceleración a para la “experiencia” actual.

En la parte superior derecha, se representan las fuerzas que actúan sobre el bloque situado sobre el plano inclinado. Lo más importante es observar el sentido de la fuerza de rozamiento (flecha de color rojo) en los distintos casos que se han estudiado en el apartado Ejemplos.

 

stokesApplet aparecerá en un explorador compatible con JDK 1.1.

Referencias

Wehrbein W. Frictional forces on an inclines plane. Am. J. Phys. 60 (1) January 1992, pp. 57-58