Los condensadores

1.-Se conecta un condensador plano-paralelo de área S=0.07 m² de cada placa, dd=0.75 mm, separación entre las placas a una batería de V₀=10 V. Calcular la capacidad $C_{0} = ε_{0} \frac{S}{d}$ , la carga q₀ de las placas del condensador y la energía U₀. Esta es la situación inicial (primera figura).

La situación final puede ser alguna de las siguientes:

Segunda figura: Se desconecta el condensador de la batería y se introduce un dieléctrico de constante k=2 que llena completamente el espacio entre las placas. Calcular la capacidad C, la carga q, la diferencia de potencial entre las placas y la energía U del condensador.
Tercera figura: El condensador con dieléctrico se mantiene conectado a la batería. Calcular la capacidad C, la carga q de las placas y la energía U del condensador.
Cuarta figura: Se desconecta el condensador de la batería y se separan las placas del condensador vacío a d=1 mm. Calcular la capacidad C, la carga q, la diferencia de potencial entre las placas y la energía U.

Solución

Situación inicial

$\begin{array}{l} C_{0} = \frac{ε_{0} S}{d} C_{0} = \frac{0.07}{4 π \cdot 9 \cdot 10^{9} \cdot 0.75 \cdot 10^{- 3}} = 8.25 \cdot 10^{- 10} F \\ q_{0} = C_{0} V_{0} = 8.25 \cdot 10^{- 9} C \\ U_{0} = \frac{1}{2} \frac{q_{0}^{2}}{C_{0}} = 4.13 \cdot 10^{- 8} J \end{array}$

Situación final:

Segunda figura. La carga se mantiene, la diferencia de potencial cambia

$\begin{array}{l} q = q_{0} = 8.25 \cdot 10^{- 9} C \\ C = k C_{0} = 2 C_{0} = 1.65 \cdot 10^{- 9} F \\ V' - V = q / C = 5 V \\ U = \frac{1}{2} \frac{q^{2}}{C} = 2.06 \cdot 10^{- 8} J \end{array}$

Tercera figura. La carga cambia, la diferencia de potencial se mantiene

$\begin{array}{l} V' - V = 10 \\ C = k C_{0} = 2 C_{0} = 1.65 \cdot 10^{- 9} F \\ q = C (V' - V) = 1.65 \cdot 10^{- 8} C \\ U = \frac{1}{2} \frac{q^{2}}{C} = 8.25 \cdot 10^{- 8} J \end{array}$

Cuarta figura. La carga se mantiene, la diferencia de potencial cambia

$\begin{array}{l} C = \frac{0.07}{4 π \cdot 9 \cdot 10^{9} \cdot 0.001} = 6.19 \cdot 10^{- 10} F \\ q = 8.25 \cdot 10^{- 9} C \\ V' - V = \frac{q}{C} = 13.3 V \\ U = \frac{1}{2} \frac{q^{2}}{C} = 5.50 \cdot 10^{- 8} J \end{array}$

1.-Deducir de forma razonada la fórmula de la capacidad de un condensador formado por dos superficies esféricas concéntricas de radio interior a y radio exterior b, cargadas con +Q y –Q respectivamente.

Calcular la capacidad de un condensador esférico de a=5 cm, b=8 cm.

Supongamos ahora, que este condensador cargado con 6μC se une a otro inicialmente descargado de radios a=4 cm y b=10 cm.

Determinar la carga de cada condensador después de la unión, el potencial común y la variación de energía en el proceso

Solución

Distribución de carga con simetría esférica.

El campo eléctrico tiene dirección radial, su módulo es constante en todos los puntos de una superficie esférica concéntrica de radio r.

El flujo del campo eléctrico $\vec{E}$ a través de dicha superficie es

$\oint^{} \vec{E} \cdot \vec{d S} = \oint^{} E \cdot d S \cdot \cos 0 = E \oint^{} d S = E \cdot 4 π r^{2}$

Calculamos la carga q contenida en una superficie esférica de radio r y aplicamos la ley de Gauss

$\oint^{} \vec{E} \cdot \vec{d S} = \frac{q}{ε_{0}} E = \frac{q}{4 π ε_{0} r^{2}}$

Para r<a cm

q=0, E=0

Para a<r<b

$q = Q E = \frac{Q}{4 π ε_{0} r^{2}}$

Para r>b

q=+Q+(-Q)=0, E=0

Gráfica del campo

Diferencia de potencial entre las placas del condensador esférico y capacidad del condensador

$\begin{array}{l} V_{a} - V_{b} = \int_{a}^{b} E \cdot d r = \int_{a}^{b} \frac{Q}{4 π ε_{0} r^{2}} \cdot d r = \frac{Q}{4 π ε_{0}} (\frac{1}{a} - \frac{1}{b}) \\ C = \frac{Q}{V_{a} - V_{b}} = 4 π ε_{0} \frac{a b}{b - a} \end{array}$

a=0.05, b=0.08, C₁=14.81·10^-¹² F
a=0.04, b=0.1, C₂=7.41·10^-¹² F

Se unen los dos condensadores. La carga de 6·10^-⁶ C se reparte entre los dos condensadores hasta que se igualan los potenciales.

$\begin{array}{l} q_{1} + q_{2} = 6 \cdot 10^{- 6} \\ V = \frac{q_{1}}{C_{1}} = \frac{q_{2}}{C_{2}} \end{array}} q_{2} = 2 \cdot 10^{- 6} C q_{1} = 4 \cdot 10^{- 6} C V = 2.7 \cdot 10^{5} V$

Energía inicial, energía final y variación de energía

$\begin{array}{l} U_{i} = \frac{1}{2} \frac{(6 \cdot 10^{- 6})}{C_{1}} = 1.215 J \\ U_{f} = \frac{1}{2} \frac{q_{1}^{2}}{C_{1}} + \frac{1}{2} \frac{q_{2}^{2}}{C_{2}} = 0.810 J \end{array}} Δ U = U_{f} - U_{i} = - 0.405 J$

2.-Deducir de forma razonada la fórmula de la capacidad de un condensador cilíndrico formado por dos armaduras consistentes en láminas conductoras coaxiales de longitud d, y radios a (interior) y b (exterior). Las armaduras están cargadas con +Q y –Q respectivamente

Calcular de la capacidad de un condensador cilíndrico de radio interior a= 3 cm, exterior b=5 cm. y longitud d=30 cm.

Supongamos ahora, dos condensadores idénticos que se conectan en paralelo, cargándose a una diferencia de potencial de 100 V, después de lo cual se aíslan de la batería. A continuación, se introduce en uno de los condensadores un dieléctrico (k=3) que llena completamente el espacio entre las placas. Calcular:

La carga de cada condensador antes y después de introducir el dieléctrico.
La diferencia de potencial después de introducir el dieléctrico
La energía de cada condensador antes y después de introducir el dieléctrico

Solución

El campo eléctrico tiene dirección radial y perpendicular al eje del cilindro, su módulo es constante en todos los puntos de una superficie cilíndrica de radio r y longitud L

El flujo del campo eléctrico $\vec{E}$ a través de dicha superficie es

$\begin{array}{l} \oint^{} \vec{E} \cdot \vec{d S} = {\begin{cases} s. lateral \int^{} \vec{E} \cdot \vec{d S} = \int^{} E \cdot d S \cdot \cos 0 = E \int^{} d S = E \cdot 2 π r L \\ base inferior \int^{} \vec{E} \cdot \vec{d S} = 0 \vec{E} ⊥ \vec{S_{2}} \\ base superior \int^{} \vec{E} \cdot \vec{d S} = 0 \vec{E} ⊥ \vec{S_{1}} \end{cases} \\ \oint^{} \vec{E} \cdot \vec{d S} = E \cdot 2 π r L \end{array}$

Calculamos la carga q contenida en una superficie cilíndrica de radio r y longitud L y aplicamos la ley de Gauss

$\oint^{} \vec{E} \cdot \vec{d S} = \frac{q}{ε_{0}} E = \frac{q}{2 π ε_{0} r L}$

Para r<a cm

q=0, E=0

Para a<r<b

$q = Q E = \frac{Q}{2 π ε_{0} r L}$

Para r>b

q=+Q+(-Q)=0, E=0

Gráfica del campo

Diferencia de potencial entre las armaduras del condensador y capacidad del condensador

$\begin{array}{l} V_{a} - V_{b} = \int_{a}^{b} E \cdot d r = \int_{a}^{b} \frac{Q}{2 π ε_{0} r L} \cdot d r = \frac{Q}{2 π ε_{0} L} \ln (\frac{b}{a}) \\ C = \frac{Q}{V_{a} - V_{b}} = 2 π ε_{0} \frac{L}{\ln (b / a)} \end{array}$

$C = \frac{1}{18 \cdot 10^{9}} \frac{0.3}{\ln (0.05 / 0.03)} = 32.63 \cdot 10^{- 12} F$

Situación inicial de cada condensador

q=C·100=3.263·10^-⁹ C

Situación final

C₁=C , C₂=3·C

Se unen los dos condensadores. La carga total de 2·3.263·10^-⁹ C se reparte entre los dos condensadores hasta que se igualan los potenciales.

$\begin{array}{l} q_{1} + q_{2} = 2 \cdot q \\ V = \frac{q_{1}}{C_{1}} = \frac{q_{2}}{C_{2}} \end{array}} q_{2} = \frac{3 q}{2} C q_{1} = \frac{q}{2} C V = 50 V$

Energía inicial, energía final y variación de energía

$\begin{array}{l} U_{i} = \frac{1}{2} \frac{q^{2}}{C} + \frac{1}{2} \frac{q^{2}}{C} = \frac{q^{2}}{C} = 3.26 \cdot 10^{- 7} J \\ U_{f} = \frac{1}{2} \frac{q_{1}^{2}}{C_{1}} + \frac{1}{2} \frac{q_{2}^{2}}{C_{2}} = \frac{q^{2}}{2 C} = 1.63 \cdot 10^{- 7} J \end{array}} Δ U = U_{f} - U_{i} = - \frac{q^{2}}{2 C} = - 1.63 \cdot 10^{- 7} J$

3.-Sean C₁=8 µF, C₂=4 µF, y C₃=3 µF. Calcula

Las cargas q₁, q₂ y q₃ de cada condensador
La diferencia de potencial entre sus placas
La energía almacenada en cada condensador

Solución

La capacidad equivalente de C₁ y C₂ que están en serie es

$\frac{1}{C_{12}} = \frac{1}{C_{1}} + \frac{1}{C_{2}} C_{12} = 2.667 \cdot 10^{- 6} F$

La capacidad equivalente de C₁₂ y C₃ que están en paralelo es

C₁₂₃=C₃+C₁₂, C₁₂₃=5.667·10^-6 F

Carga de cada condensador

La carga del condensador equivalente es, q=C₁₂₃·100=5.667·10^-4 C

La carga del condensador C₃, q₃=C₃·100=3·10^-6·100=3·10^-4 C

La carga de los condensadores en serie C₁ y C₂ son iguales, q₁=q₂=q-q₃=2.667·10^-4 C. O bien, q₁=q₂=q₁₂=C₁₂·100=2.667·10^-4 C

Diferencias de potencial entre las placas de cada condensador

La diferencia de potencial de C₃, V₃=100 V

$\begin{array}{l} V_{1} = \frac{q_{1}}{C_{1}} = 33.33 V \\ V_{2} = \frac{q_{2}}{C_{2}} = 66.66 V \end{array}$

La suma V₁+V₂=100 V

Energías de cada condensador y energía total de la agrupación

$\begin{array}{l} U_{1} = \frac{1}{2} \frac{q_{1}^{2}}{C_{1}} = 0.00444 J \\ U_{2} = \frac{1}{2} \frac{q_{2}^{2}}{C_{2}} = 0.00889 J \\ U_{3} = \frac{1}{2} \frac{q_{3}^{2}}{C_{3}} = 0.015 J \\ U = U_{1} + U_{1} + U_{1} = 0.02833 J \\ U = \frac{1}{2} \frac{q^{2}}{C_{123}} = 0.02833 J \end{array}$

4.-En la figura se representan cuatro condensadores C₁, C₂, C₃, C₄, de idéntica forma y dimensiones. El primero tiene por dieléctrico el aire (k=1), el segundo parafina (k=2.3), el tercero azufre (k=3) y el cuarto mica (k=5), respectivamente. Calcular:

La diferencia de potencial entre las armaduras de cada uno de los condensadores
La carga de cada condensador
La capacidad equivalente
La energía del conjunto

Dato C₂=10^-⁹ F.

Solución

Capacidad de los condensadores

C₂=2.3·C=10^-⁹ F,

C₁=C=10^-9/2.3

C₃=3·C=3·10^-9/2.3

C₄=5·C=5·10^-9/2.3

Los condensadores C₂ y C₃ están en paralelo

C₂₃=C₂+C₃=5.3·10^-9/2.3 F

Los condensadores C₁, C₂₃ y C₄ están en serie

$\frac{1}{C_{e q}} = \frac{1}{C_{1}} + \frac{1}{C_{23}} + \frac{1}{C_{4}} C_{e q} = 3.13 \cdot 10^{- 10} F$

Carga del condensador equivalente, y energía almacenada en el mismo

$\begin{array}{l} q = 100 \cdot C_{e q} = 3.13 \cdot 10^{- 8} C \\ U = \frac{1}{2} \frac{q^{2}}{C_{e q}} = 1.565 \cdot 10^{- 6} J \end{array}$

Carga de cada condensador y diferencia de potencial entre sus armaduras

q₁=q, V₁=q/C₁=72.0 V

q₄=q, V₄=q/C₄=14.4 V

V₂₃=q/C₂₃=13.6 V

V₂=V₂₃=13.6 V

V₃=V₂₃=13.6 V

q₂=C₂·V₂=1.36·10^-⁸ C

q₃=C₃·V₃=1.77·10^-⁸ C

5.-Calcular la capacidad equivalente del sistema de la figura

Solución

6.-Conectamos un condensador de capacidad C, una resistencia R, y una batería de f.e. m. V₀ en serie. La carga se incrementa con el tiempo de acuerdo a la siguiente ecuación

$q = C V_{0} (1 - \exp (\frac{- t}{R C}))$

Sea un condensador de C=1.6 μF, una resistencia de R=58 KΩ y una batería de V₀=14V. Se empieza a contar el tiempo cuando se cierra el interruptor

Cuál es la carga máxima del condensador y la energía acumulada
¿Cuánto vale la intensidad de la corriente en el instante t=60 ms?
¿Cuánta energía se ha disipado en la resistencia y cuánta energía ha aportado la batería durante el proceso de carga?

Solución

En el instante t=60 ms, la carga del condensador y la energía almacenada en el mismo es

$\begin{array}{l} q = 1.6 \cdot 10^{- 6} \cdot 14 (1 - \exp (\frac{- 60 \cdot 10^{- 3}}{58 \cdot 10^{3} \cdot 1.6 \cdot 10^{- 6}})) = 1.067 \cdot 10^{- 5} C \\ U_{C} = \frac{1}{2} \frac{q^{2}}{C} = 0.355 \cdot 10^{- 4} J \end{array}$

Intensidad de la corriente

$i = \frac{d q}{d t} = \frac{V_{0}}{R} \exp (- \frac{t}{R C})$

En el instante t=60 ms la intensidad de la corriente es i=1.264·10^-⁴ A

Energía disipada en la resistencia

$U_{R} = \int_{0}^{t} i^{2} R \cdot d t = \int_{0}^{t} \frac{V_{0}^{2}}{R} \exp (- \frac{2 t}{R C}) \cdot d t = \frac{1}{2} C V_{0}^{2} (1 - \exp (- \frac{2 t}{R C}))$

En el instante t=60 ms la energía disipada en la resistencia es U_R=1.138·10^-4 J

Energía suministrada por la batería

$U_{B} = \int_{0}^{t} V_{0} i \cdot d t = \int_{0}^{t} \frac{V_{0}^{2}}{R} \exp (- \frac{t}{R C}) \cdot d t = C V_{0}^{2} (1 - \exp (- \frac{t}{R C}))$

En el instante t=60 ms la energía suministrada por la batería es U_B=1.493·10^-4 J

Comprobamos que U_B=U_R+U_C

Una parte U_C de la energía suministrada por la batería U_B se acumula en forma de energía asociada al campo eléctrico en el condensador, la otra parte U_R se disipa en la resistencia