En la teoría de la difracción Fraunhofer, se supone que las ondas incidentes son normales al plano de la rendija y que el observador se encuentra a una distancia grande en comparación con las dimensiones del obstáculo.

En la figura, se muestra el obstáculo, una abertura rectangular de lados a y b y un punto P situado en una pantalla a una distancia R del obstáculo de coordenadas x e y.

La expresión de la intensidad I(x, y) registrada en el punto P debida a la difracción de ondas planas de longitud de onda λ por el obstáculo, es

${\displaystyle I(x,y)=I(0){\left(\frac{\sin \alpha }{\alpha }\right)}^2{\left(\frac{\sin \beta }{\beta }\right)}^2\alpha =\frac{\pi a}{\lambda }\frac{x}{R}\beta =\frac{\pi b}{\lambda }\frac{y}{R}}$

Donde I(0) es la intensidad registrada en el origen x=0, y=0 de la pantalla

Actividades

Se introduce

• La longitud del lado b, en el control titulado Lado b

• La longitud del lado a, se ha fijado en a=1.0

Se pulsa el botón titulado Nuevo

Referencias

Hecht E., Zajac A. Óptica. Addison-Wesley