Movimiento en una superficie parabólica
Superficie parabólica

Consideremos una partícula de masa m que se mueve sobre una superficie parabólica de revolución de ecuación , bajo la acción de su propio peso. En un instante dado t, las coordenadas de la partícula son (ρ, φ ,z). La posición de la partícula en dicho instante es
Derivando con respecto del tiempo obtenemos las componentes de la velocidad
La energía cinética es
La energía potencial es
La lagrangiana L=T-V es
Ecuaciones del movimiento
La primera ecuación del movimiento es
La segunda ecuación del movimiento es
Principios de conservación
Como la lagrangiana L es independiente de φ, obtenemos una cantidad h que se conserva
Comprobamos que h está relacionado con la componente Z del momento angular
La primera ecuación del movimiento se convierte en
que a su vez es la derivada con respecto del tiempo de una cantidad que se conserva, la energía
La conservación de la energía ε se expresa
Para un valor dado de ε el movimiento en la dirección radial tiene lugar entre las distancias ρ1 y ρ2 dados por las soluciones de la ecuación
Trayectoria sobre la superficie parabólica
Para representar la trayectoria seguida por la partícula, partimos de la posición ρ=ρ1 en el que se cumple que dρ/dt=0, establecemos φ=0. Determinamos la constante h a partir de los datos de ρ1 y ρ2.
Integramos las dos ecuaciones diferenciales con las condiciones iniciales señaladas para obtener la trayectoria ρ=ρ(φ) sobre la superficie parabólica.
k=0.5; %superficie parabólica r1=1; r2=4; %radios mínimo y máximo %cuadrado del moemnto angular Lz h2=9.8*k*r2^2*r1^2; x0=[r1,0,0]; %condiciones iniciales tspan=[0,20]; % x(1)=r, x(2)=dr/dt,x(3)=phi fg=@(t,x)[x(2);(-k^2*x(1)*x(2)^2+h2/x(1)^3-9.8*k*x(1))/(1+k^2*x(1)^2); sqrt(h2)/x(1)^2]; [t,x]=ode45(fg,tspan,x0); xp=x(:,1).*cos(x(:,3)); yp=x(:,1).*sin(x(:,3)); zp=k*x(:,1).^2/2; hold on view(130,80) %superficie cónica phi=linspace(0,2*pi,40); r=linspace(0,4); [phi,r]=meshgrid(phi,r); x=r.*cos(phi); y=r.*sin(phi); z=k*r.^2/2; h1=mesh(x,y,z); set(h1,'EdgeColor',[0.6,0.6,0.6], 'FaceAlpha',0.5,'EdgeAlpha',0.5) %trayectoria h1=line(xp,yp,zp); set(h1,'Color',[.7,0,0],'LineWidth',1.5) hold off grid on xlabel('x') ylabel('y') zlabel('z') title('Movimiento en una superficie parabólica')
Superficie general
Consideremos una partícula de masa m que se mueve sobre una superficie de revolución de ecuación z=kρn, bajo la acción de su propio peso. En un instante dado t, las coordenadas de la partícula son (ρ, φ, z). La posición de la partícula en dicho instante es
Derivando con respecto del tiempo obtenemos las componentes de la velocidad
La energía cinética es
La energía potencial es
La lagrangiana L=T-V es
Ecuaciones del movimiento
La primera ecuación del movimiento es
La segunda ecuación del movimiento es
La componente Lz del momento angular es constante. Denominamos h=Lz/m
La energía se conserva
Trayectoria sobre la superficie parabólica
Para representar la trayectoria seguida por la partícula, partimos de la posición ρ=ρ1 en el que se cumple que dρ/dt=0, establecemos φ=0. Determinamos la constante h a partir de los datos de ρ1 y ρ2.
Integramos las dos ecuaciones diferenciales con las condiciones iniciales señaladas para obtener la trayectoria ρ=ρ(φ) sobre la superficie parabólica.
k=0.25; %superficie parabólica r1=1; r2=4; %radios mínimo y máximo %cuadrado del momento angular Lz h2=2*9.8*k*r2^2*r1^2*(r2^n-r1^n)/(r2^2-r1^2); n=2.5; x0=[r1,0,0]; %condiciones iniciales tspan=[0,40]; % x(1)=r, x(2)=dr/dt,x(3)=phi fg=@(t,x)[x(2);(-k^2*x(1)^(2*n-3)*n^2*(n-1)*x(2)^2+h2/x(1)^3- 9.8*k*n*x(1)^(n-1))/(1+n^2*k^2*x(1)^(2*n-2)); sqrt(h2)/x(1)^2]; [t,x]=ode45(fg,tspan,x0); xp=x(:,1).*cos(x(:,3)); yp=x(:,1).*sin(x(:,3)); zp=k*x(:,1).^n; %energía e=((1+n^2*k^2*x(:,1).^(2*n-2)).*x(:,2).^2+h2./x(:,1).^2)/2+9.8*k*x(:,1).^n; hold on view(130,80) %superficie general phi=linspace(0,2*pi,40); r=linspace(0,4.5); [phi,r]=meshgrid(phi,r); x=r.*cos(phi); y=r.*sin(phi); z=k*r.^n; h1=mesh(x,y,z); set(h1,'EdgeColor',[0.6,0.6,0.6], 'FaceAlpha',0.5,'EdgeAlpha',0.5) %trayectoria h1=line(xp,yp,zp); set(h1,'Color',[.7,0,0],'LineWidth',1.5) hold off grid on xlabel('x') ylabel('y') zlabel('z') title('Movimiento en una superficie general')
Comprobamos que la energía se mantiene constante
e = 83.4633 83.4633 83.4633 ...... 85.1522 85.1521 85.1523
Referencias
Sean A. Genis, Carl E. Mungan. Orbits on a concave frictionless surface. Washington Academy of Sciences, summer 2007
Este artículo está disponible en la dirección: https://www.usna.edu/Users/physics/mungan/_files/documents/Publications/EJP17.pdf
D. G. Gómez-Pérez, O. González-Amezcua. The motion of a particle on the surface of a general cone. Revista Mexicana de Física E 21 010206 1–5 January-June 2024